第二章

  旋 转 式 反 引 力 场 发 动 机

  方 程 组 的 建 立

(Setting Up of the Set of Equations of the Rotary Antigravitation Engine)  

   摘 要

      从相对论出发可以推知,自转物体在一定的条件下会产生惯性系拖曳效应.根据这个原理可以设计出一种旋转式发动机.它可以产生可供利用并可以控制的惯性系拖曳效应.它可以用于航天等领域.

2.1  惯性运动物体的正弦曲线形短程线方程

     设一完全对称的物体B沿一个坐标系k的x轴相对于k系作惯性运动.运动的方向是x轴的正方向.根据广义相对论,由于物体B有质量,它周围的空间是弯曲的.由于相对论长度收缩效应,相对于坐标系k,物体B的正前方和正后方的空间曲率比较大.根据广义相对论,物体B的短程线将弯曲,先离开x轴,绕过这空间曲率较大的区域后再接近x轴.当物体B沿此弯曲的短程线运动时,又产生了新的空间曲率较大的区域,于是短程线又要躲开这个区域,到达x轴后,从x轴的另一侧绕过空间曲率较大的区域.如此下去,物体B的短程线就形成了看来象是正弦曲线的形状.因为惯性运动的物体B的能量是一个常量,所以这条短程线只能是正弦曲线.

       命这条正弦曲线形短程线为

  y = A sin ( ωx + φ _o )        (1)

   其中A是振幅, ω是圆频率, φ ₀ 是初相.

           关于振幅 A , 应该有

  A / c = Δ t        ( 2 )

 式中 c 是真空中的光的速率, Δ t 是与坐标系 k 相对静止的观测者收到物体 B 的信息所需时间的最小不确定值.

          设物体 B 是一个 μ 介子,则由不确定 关系,

E Δt  = h / (4 π)             ( 3 )

式中 E 是这个 μ 介子的能量. h 是普朗克常数 .

         由式( 2 )和式( 3 ) , 得

A ＝ c h / (4 π E)        ( 4 )

将公式 E = m c ²  代入式 ( 4 ) , 得

A ＝  h / ( 4 π m c)        ( 5 )

        从相对论的观点来看, μ 介子与由其它材料构成的物体在时空方面遵守相同的物理规律. 因此对于任一物体 B , 式 ( 5 ) 成立.

        命方程 ( 1 ) 所表示的正弦曲线的波长为 l , 则由电子衍射实验可以知道,

l ＝ h / (m v)        ( 6 )

 从数学的观点来看,

l = 2 π / ω        ( 7 )

 由式 ( 6 ) 和式 ( 7 ),有

h / (m v) = 2 π / ω   

ω = 2 π m v / h          ( 8 )

 将式 ( 5 ) 和式 ( 8 ) 代入式 ( 1 ), 得

y = [ h / (4 π m c) ] s i n [( 2 π m v / h ) x  +  φ _o ]        ( 9 )

 这就是物体B的短程线方程.

        如果一个物体不是对称物体,那么它的短程线就有可能会成为一条螺旋形曲线.

        当物体 B 沿 y 轴正方向的分速度大于零时,其平均值(命此值为 V_y ) 就是当 φ _o = 0 , 0 ≤  x  ≤  (1/ 4) l 时物体 B 沿 y 轴正方向的分速度的平均值(命此值为V₁ ) .将方程 ( 9 ) 中的 v  写为 v_x   ,由方程 ( 9 ) 和 ( 6 ) 可以知道,当    φ _o  = 0 ,   x = ( 1 / 4 ) l  时,  

x  =  h / (4 m v_x )  ,  

y  =  h / (4 π m c ) sin (2 π / 4)  ,

即

y  =  h / (4 π m c )   ,  

于是

 y / x   =  v_x / (π c)  .

V₁  / v_x   =  v_x / (π c)  .

                     V₁  = v_x²  / (π c)  .      ( 10 )            

 因此